Add reports from the Electromagnetism Lab
Change-Id: I3a5abfa0b9ff7c834f4df7c03c710b0c5ee0fad2
diff --git a/quad8/electro/lab/p4/informe/main.tex b/quad8/electro/lab/p4/informe/main.tex
new file mode 100644
index 0000000..f2e461a
--- /dev/null
+++ b/quad8/electro/lab/p4/informe/main.tex
@@ -0,0 +1,81 @@
+\input{../../preamble.tex}
+
+% Changing margins just so the tables fit nicely:
+\geometry{margin=20mm}
+
+\graphicspath{ {./img/} }
+
+% Electric field colors
+\definecolor{fieldBlue}{HTML}{3c78d8}
+\definecolor{fieldGreen}{HTML}{6aa84f}
+
+\pagestyle{fancy}
+\fancyhf{}
+\rhead{Víctor Rubio Español, Adrià Vilanova Martínez}
+\lhead{Pràctica 4}
+\rfoot{\thepage}
+
+%%%% Title %%%%
+\title{Pràctica 4. Conductivitat elèctrica}
+\author{Víctor Rubio Español, Adrià Vilanova Martínez (4b, grup C1)}
+\date{Primavera 2020}
+
+\begin{document}
+ {\parskip=0pt
+ \maketitle
+ }
+
+ \section{Mesura de resistències}
+
+ \begin{figure}[H]
+ \centering
+ \input{../output/4_4_1.tex}
+ \caption{Dependència $I(V)$ de les dues làmines resistives.}
+ \end{figure}
+
+ A partir dels ajustos lineals anteriors i de la propagació d'errors tenint en compte les fonts d'error experimentals i estadístiques, s'han obtingut els següents valors per les resistències:
+ \[ \begin{cases}
+ R_1 = \SI{4.85(2)}{\kilo\ohm}, \\
+ R_2 = \SI{14.2(2)}{\kilo\ohm}.
+ \end{cases} \]
+
+ Observem que tot i que els electrodes són iguals en quant al fet que estan al mateix potencial i són del mateix material, els valors de la resistència no ho són degut al fet que les geometries del conductor/electrodes són diferents (és a dir, el problema de Dirichlet no és el mateix per a cada conductor, ja que les condicions de contorn són diferents).
+
+ \newpage
+
+ \section{Superfícies equipotencials, línies de camp i línies de corrent}
+
+ \begin{figure}[H]
+ \centering
+ \includegraphics[width=16cm]{4_4_2.pdf}
+ \caption{Superfícies equipotencials corresponents a la mesura experimtal del voltatge a la làmina 1. En blau les \textcolor{fieldBlue}{línies de corrent} (que coincideixen amb les línies de camp pel fet d'estar en un estat estacionari) i en verd les \textcolor{fieldGreen}{línies de camp} on no hi ha transport de càrrega. En vermell estan representats els \textcolor{red}{$\Delta x$} corresponents als punts amb major i menor camp elèctric.}
+ \end{figure}
+
+ \section{Càlcul de propietats elèctriques a 2 punts de la làmina}
+
+ \begin{table}[ht]
+ \centering
+ \begin{tabular}{r | *{3}{c}}
+ & Camp elèctric $||\vec{E}||$ & Densitat de corrent $||\vec{j}||$ & Conductivitat $\gamma$ \\
+ \hline
+ Camp més intens & \SI{130(50)}{\volt\per\meter} & \SI{536.4(5)}{\ampere\per\meter\squared} & \SI{4.3(5)}{\per\meter\per\ohm} \\
+ Camp menys intens & \SI{16(2)}{\volt\per\meter} & \SI{69.21(2)}{\ampere\per\meter\squared} & \SI{4.29(02)}{\per\meter\per\ohm} \\
+ \end{tabular}
+ \caption{Càlcul aproximat del camp elèctric, densitat de corrent i conductivitat a 2 punts de la làmina 1.}
+ \end{table}
+
+ Per tal de calcular els valors de la taula s'han utilitzat les fórmules i dades del guió de pràctiques, la resistència de la làmina 1 i el diagrama de la secció anterior. El càlcul d'incerteses s'ha realitzat utilitzant únicament la propagació de les incerteses de les dades.
+
+ \section{Superfícies equipotencials a partir de l'equació de Laplace}
+
+ \begin{figure}[H]
+ \centering
+ \includegraphics[width=16cm]{4_4_4_simulacio.png}
+ \caption{Superfícies equipotencials corresponents a la resolució del problema a través del mètode numèric de diferències finites (per la resolució de l'equació de Laplace) executat amb 1000 iteracions.}
+ \end{figure}
+
+ Podem observar com les dues gràfiques de les superfícies equipotencials són molt similars. Donat que només tenim assegurada la convergència cap a la solució teòrica en el mètode de diferències finites, el que tenim nosaltres és només una aproximació d'aquesta.
+
+ Podem concloure, però, que la descripció teòrica s'ajusta al nostre experiment.
+
+\end{document}