diff --git a/quad8/electro/lab/p10/README.md b/quad8/electro/lab/p10/README.md
new file mode 100644
index 0000000..780992a
--- /dev/null
+++ b/quad8/electro/lab/p10/README.md
@@ -0,0 +1,8 @@
+Aquesta pràctica està distribuida en dues parts:
+
+- `informe.odt` contè la majoria de l'informe.
+- `q3.tex` contè la part final de l'informe, que s'ha de concatenar al final
+  de l'altre arxiu.
+
+Els dos fitxers junts formen l'informe (el que he entregat és la concatenació
+dels dos arxius exportats a PDF).
diff --git a/quad8/electro/lab/p10/informe.odt b/quad8/electro/lab/p10/informe.odt
new file mode 100644
index 0000000..e754aa9
--- /dev/null
+++ b/quad8/electro/lab/p10/informe.odt
Binary files differ
diff --git a/quad8/electro/lab/p10/q3.pdf b/quad8/electro/lab/p10/q3.pdf
new file mode 100644
index 0000000..6f1b462
--- /dev/null
+++ b/quad8/electro/lab/p10/q3.pdf
Binary files differ
diff --git a/quad8/electro/lab/p10/q3.tex b/quad8/electro/lab/p10/q3.tex
new file mode 100644
index 0000000..b41c6cf
--- /dev/null
+++ b/quad8/electro/lab/p10/q3.tex
@@ -0,0 +1,25 @@
+\input{../preamble.tex}
+
+\begin{document}
+  \textbf{(c) Demostreu que, independentment de l'amplitud, quan se sumen (o resten) tensions de freqüències diferents, $|V_{12}|^2 = |V_1|^2 + |V_2|^2$. Quina relació hi ha entre els seus valors RMS?}
+
+  L'amplitud mitjana quadràtica (RMS) està definida com:
+  \[ V_{12, \text{RMS}} = \lim_{T \to \infty} \sqrt{\frac{1}{2T} \int_{-T}^T V(x)^2 dx} = \lim_{x \to \infty} \sqrt{\frac{1}{2T} \int_{-T}^T (V_1(x) + V_2(x))^2 dx}. \]
+
+  Si tenim dos tensions alternes amb freqüències diferents, calculem la intergral de la suma (o la diferència):
+  \[ \int_{-T}^T (V_1(x) \pm V_2(x))^2 dx = \int_{-T}^T (V_1 \cos(\omega_1 x) \pm V_2 \cos(\omega_2 x))^2 dx = \]
+  \[ = \int_{-T}^T (V_1^2 \cos^2(\omega_1 x) + V_2^2 \cos^2(\omega_2 x) \pm V_1 V_2 \cos(\omega_1 x) \cos(\omega_2 x)) dx = \]
+  \[ = \left[ V_1^2 \frac{1}{2} t + \frac{sin(2 \omega_1 x)}{4 \omega_1} + V_2^2 \frac{1}{2} t + \frac{sin(2 \omega_2 x)}{4 \omega_2} \pm \frac{\omega_1 \sin(\omega_1 x) \cos(\omega_2 x) - \omega_2 \cos(\omega_1 x) \sin(\omega_2 x)}{\omega_1^2 - \omega_2^2} \right]_{-T}^T = \]
+  \[ = T [ V_1^2 + V_2^2 ] + \xi(T), \]
+  on $\xi(T)$ és una funció fitada per tot $T \in \mathbb{R}$.
+
+  Per tant, substituint a la primera expressió:
+  \[ V_{12, \text{RMS}} = \lim_{T \to \infty} \sqrt{\frac{1}{2T} \left[ T(V_1^2 + V_2^2) + \xi(T) \right]} = \lim_{T \to \infty} \sqrt{\frac{1}{2} \left[ V_1^2 + V_2^2 + \frac{\xi(T)}{T} \right]} = \]
+  \[ = \sqrt{\left(\frac{V_1}{\sqrt{2}}\right)^2 + \left(\frac{V_2}{\sqrt{2}}\right)^2} = \sqrt{V_{1, \text{RMS}}^2 + V_{2, \text{RMS}}^2}, \]
+  on hem utilitzat que com $\xi(T)$ és fitada per tot $T$, aleshores $\dfrac{\xi(T)}{T} \xrightarrow[T \to \infty]{} 0$.
+
+  Per tant, reorganitzant l'equació:
+  \[ V_{12, \text{RMS}}^2 = V_{1, \text{RMS}}^2 + V_{2, \text{RMS}}^2 \]
+
+  Si tenim en compte que $V_{i, \text{RMS}} = \dfrac{V_i}{\sqrt{2}}$, aleshores substituint obtenim la igualtat que ens demanaven demostrar.
+\end{document}